Saltar para o conteúdo

Hipercarga fraca

Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre.
 Nota: Não confundir com Hypercharge, nem com Weak charge.
Sabor em Física de Partículas
Números quânticos de sabor

Números quânticos relacionados


Combinações


Mistura de sabores


No Modelo Padrão das interações eletrofracas da física de partículas, a hipercarga fraca é um número quântico que relaciona a carga elétrica com o terceiro componente do isospin fraco . É frequentemente denotado e corresponde à simetria de calibre U(1) .[1][2]

Ela é conservada (somente termos que são globalmente neutros de hipercarga fraca são permitidos no Lagrangeano). No entanto, uma das interações é com o campo de Higgs . Como o valor esperado do vácuo do campo de Higgs é diferente de zero, as partículas interagem com esse campo o tempo todo, mesmo no vácuo. Isso muda sua hipercarga fraca (e isospin T3 fraco). Apenas uma combinação específica deles, (carga elétrica), é conservada.

Matematicamente, a hipercarga fraca parece com a fórmula de Gell-Mann-Nishijima para a hipercarga de interações fortes (essa que não é conservada em interações fracas e é zero para léptons).

Na teoria eletrofraca, transformações SU(2) comutam com transformações U(1) por definição e, portanto, a carga U(1) (por exemplo, quarks up e down levógiros) e p dubleto SU(2) tem que ser igual. É por isso que U(1) não pode ser identificado com U(1) em e uma hipercarga fraca deve ser introduzida.[3][4]

A hipercarga fraca foi introduzida pela primeira vez por Sheldon Glashow em 1961.[4][5][6]

ângulo de Weinberg e relação entre as constantes de acoplamento g, g ′ e e . Adaptado de Lee (1981).[7]

A hipercarga fraca é o gerador de componentes U(1) do grupo de gauge SU(2)×U(1) e isso associa o campo quântico B com o campo quântico eletrofraco W 3 para produzir o bóson de gauge Z observado e o fóton da eletrodinâmica quântica .

A hipercarga fraca satisfaz a relação

onde Q é a carga elétrica (na unidade de carga elementar ) e T 3 é o terceiro componente do isospin fraco (o componente SU(2)).

Rearranjando, a hipercarga fraca pode ser explicitamente definida como:

família do férmion
Férmions quirais esquerdos Férmions quirais direitos
Cargaelétrica


Q
Isospin

Fraco
T 3


Hipercarga

fracaY W

Carga
elétrica
Q
Isospin

fraco
T 3

Hipercarga

fraca
Y W

léptons ve,vμ,vτ 0 +12 − 1 Vr

Pode não existir

0 0 0

e
,
μ
,
τ
− 1 12 − 1
e
R,
μ
R,
τ
R
− 1 0 − 2
quarks
u
,
c
,
t
+23 +12 +13
u
R,
c
R,
t
R
+23 0 +43
d, s, b 13 12 +13 dR, sR, bR 13 0 23

onde "levógiro" e "dextrógiro" aqui são os quirais esquerdo e direito, respectivamente (não confundir com helicidade ). A hipercarga fraca para um anti-férmion é oposta do férmion correspondente porque a carga elétrica e a terceira componente do isospin fraco trocam de sinal sob a conjugação de carga .

Interação
mediada
bóson Carga

Elétrica
Q


Isospin

fraco
T 3


Hipercarga

fraca
Y W

Fraco W+/- ±1 ±1 0
Z0 0 0 0
eletromagnético γ0 0 0 0
Forte g 0 0 0
higgs H0 0 12 +1
O padrão de isospin fraco, T 3, e hipercarga fraca, Y W, das partículas elementares conhecidas, mostrando carga elétrica, Q, ao longo do ângulo de Weinberg. O campo de Higgs neutro (circulado) quebra a simetria eletrofraca e interage com outras partículas para dar-lhes massa. Três componentes do campo de Higgs tornam-se parte dos massivos bósons W e Z.

A soma do isospin negativo e da carga positiva é zero para todos os bósons de gauge; consequentemente, todos os bósons eletrofracos de gauge têm

As atribuições da hipercarga no Modelo Padrão são determinadas até uma dupla ambiguidade, pelo requerimento de cancelar todas as anomalias.

Escala média-alternativa

[editar | editar código-fonte]

Por conveniência, a hipercarga fraca é geralmente representada na escala média, então

o qual é igual à carga elétrica média das partículas no multipleto de isospin .[8][9]

Número de bariônico e Leptônico

[editar | editar código-fonte]

A hipercarga fraca é relacionada ao número bariônico menos o número de leptônico por meio da relação:

onde X é um número quântico conservado na Grande Teoria Unificada. Como a hipercarga fraca é sempre conservada no Modelo Padrão e na maioria das extensões, isso implica que o número bariônico menos o número de leptônico também é sempre conservado.

Decaimento de nêutrons

[editar | editar código-fonte]

n

p
+
e
+
ν
e

Portanto, o decaimento de nêutrons conserva o número bariônico B e o número leptônico L separadamente, então BL é também conservado.

Decaimento do próton

[editar | editar código-fonte]

O decaimento do próton é uma previsão de muitas teorias da grande unificação .

Portanto, esse hipotético decaimento de prótons conservaria BL, apesar de que isso violaria a conservação de ambos os números leptônicos e bariônicos individualmente.

  • Modelo Padrão (formulação matemática)
  • carga fraca
  1. Donoghue, J.F.; Golowich, E.; Holstein, B.R. (1994). Dynamics of the Standard Model. [S.l.]: Cambridge University Press. p. 52. ISBN 0-521-47652-6  Verifique o valor de |url-access=limited (ajuda)
  2. Cheng, T.P.; Li, L.F. (2006). Gauge Theory of Elementary Particle Physics. [S.l.]: Oxford University Press. ISBN 0-19-851961-3 
  3. Tully, Christopher G. (2012). Elementary Particle Physics in a Nutshell. [S.l.]: Princeton University Press. p. 87. ISBN 978-1-4008-3935-3. doi:10.1515/9781400839353 
  4. a b Glashow, Sheldon L. (fevereiro de 1961). «Partial-symmetries of weak interactions». Nuclear Physics (em inglês). 22 (4): 579–588. Bibcode:1961NucPh..22..579G. doi:10.1016/0029-5582(61)90469-2 
  5. Hoddeson, Lillian; Brown, Laurie; Riordan, Michael; Dresden, Max, eds. (13 de novembro de 1997). The rise of the Standard Model: A history of particle physics from 1964 to 1979 1st ed. [S.l.]: Cambridge University Press. p. 14. ISBN 978-0-521-57082-4. doi:10.1017/cbo9780511471094 
  6. Quigg, Chris (19 de outubro de 2015). «Electroweak symmetry breaking in historical perspective». Annual Review of Nuclear and Particle Science (em inglês). 65 (1): 25–42. Bibcode:2015ARNPS..65...25Q. ISSN 0163-8998. arXiv:1503.01756Acessível livremente. doi:10.1146/annurev-nucl-102313-025537Acessível livremente 
  7. Lee, T.D. (1981). Particle Physics and Introduction to Field Theory. Boca Raton, FL / New York, NY: CRC Press / Harwood Academic Publishers. ISBN 978-3718600335 – via Archive.org  Verifique o valor de |url-access=limited (ajuda)
  8. Peskin, Michael E.; Schroeder, Daniel V. (1995). An Introduction to Quantum Field TheoryRegisto grátis requerido. [S.l.]: Addison-Wesley Publishing Company. ISBN 978-0-201-50397-5 
  9. Anderson, M.R. (2003). The Mathematical Theory of Cosmic Strings. [S.l.]: CRC Press. p. 12. ISBN 0-7503-0160-0