外尔方程式：修订间差异

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2020年2月27日 (四) 22:37的版本

在量子力学及量子场论等领域，外尔方程式（英语：Weyl Equation）为一相对论量子力学的波动方程式，用以描述无质量的自旋½粒子。其以德国数学家赫尔曼·外尔为名。

方程式

外尔方程式的广义形式可写为：^[1]^[2]

\sigma ^{\mu }\partial _{\mu }\psi =0

在SI单位中可写为：

I_{2}{\frac {1}{c}}{\frac {\partial \psi }{\partial t}}+\sigma _{x}{\frac {\partial \psi }{\partial x}}+\sigma _{y}{\frac {\partial \psi }{\partial y}}+\sigma _{z}{\frac {\partial \psi }{\partial z}}=0

其中

\sigma _{\mu }=(\sigma _{0},\sigma _{1},\sigma _{2},\sigma _{3})=(I_{2},\sigma _{x},\sigma _{y},\sigma _{z})

为一向量。μ = 0分量为2 × 2 单位矩阵；μ = 1,2,3分量为包立矩阵。ψ则是波函数，为外尔旋量一例。

外尔旋量

其组成有ψ_L与ψ_R，分别为左手（Left-handed）外尔旋量及右手（Right-handed）外尔旋量，各自有两个分量。两者皆有下列形式：

\psi ={\begin{pmatrix}\psi _{1}\\\psi _{2}\\\end{pmatrix}}=\chi e^{-i(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t)}=\chi e^{-i(\mathbf {p} \cdot \mathbf {r} -Et)/\hbar }

其中

\chi ={\begin{pmatrix}\chi _{1}\\\chi _{2}\\\end{pmatrix}}

为具有二常数分量之旋量。

既然粒子是不具质量的，亦即m = 0，动量p的范数为波向量k的简单乘积，由德布罗伊关系所描述：

|\mathbf {p} |=\hbar |\mathbf {k} |=\hbar \omega /c\,\rightarrow \,|\mathbf {k} |=\omega /c

方程式可以左手及右手旋量来表示：

{\begin{aligned}&\sigma ^{\mu }\partial _{\mu }\psi _{R}=0\\&{\bar {\sigma }}^{\mu }\partial _{\mu }\psi _{L}=0\end{aligned}}

推演

透过拉格朗日密度可得方程式：

{\mathcal {L}}=i\psi _{R}^{\dagger }\sigma ^{\mu }\partial _{\mu }\psi _{R}

{\mathcal {L}}=i\psi _{L}^{\dagger }{\bar {\sigma }}^{\mu }\partial _{\mu }\psi _{L}

将旋量及旋量的埃尔米特伴随（以 $\dagger$ 标记）当作独立变数处理，则可得外尔方程式。

参考资料

^ Quantum Mechanics, E. Abers, Pearson Ed., Addison Wesley, Prentice Hall Inc, 2004, ISBN 978-0-13-146100-0
^ The Cambridge Handbook of Physics Formulas, G. Woan, Cambridge University Press, 2010, ISBN 978-0-521-57507-2.

延伸阅读

Quantum Field Theory, D. McMahon, Mc Graw Hill (USA), 2008, ISBN 978-0-07-154382-8
Particle Physics (2nd Edition), B.R. Martin, G. Shaw, Manchester Physics, John Wiley & Sons, 2008, ISBN 978-0-470-03294-7
Supersymmetry P. Labelle, Demystified, McGraw-Hill (USA), 2010, ISBN 978-0-07-163641-4
The Road to Reality, Roger Penrose, Vintage books, 2007, ISBN 0-679-77631-1

外部链接

（英文）The Primacy of The Weyl Equation
（英文）Dirac-Weyl equation，石墨烯例子。
（英文）WEYL SPINORS AND DIRACíS ELECTRON EQUATION

[1] Quantum Mechanics, E. Abers, Pearson Ed., Addison Wesley, Prentice Hall Inc, 2004, ISBN 978-0-13-146100-0

[2] The Cambridge Handbook of Physics Formulas, G. Woan, Cambridge University Press, 2010, ISBN 978-0-521-57507-2.

[1]

[2]

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-在[[量子力學]]及[[量子場論]]等領域，'''魏尔方程式'''（{{lang-en|Weyl Equation}}）為一[[相對論量子力學]]的[[波動]][[方程式]]，用以描述無質量的[[自旋1/2|自旋½]]粒子。其以[[德國]][[數學家]][[赫尔曼·魏尔|赫爾曼·魏尔]]為名。
+在[[量子力學]]及[[量子場論]]等領域，'''外尔方程式'''（{{lang-en|Weyl Equation}}）為一[[相對論量子力學]]的[[波動]][[方程式]]，用以描述無質量的[[自旋1/2|自旋½]]粒子。其以[[德國]][[數學家]][[赫尔曼·外尔]]為名。
 ==方程式==
-魏尔方程式的廣義形式可寫為：<ref>Quantum Mechanics, E. Abers, Pearson Ed., Addison Wesley, Prentice Hall Inc, 2004, ISBN 978-0-13-146100-0</ref><ref>The Cambridge Handbook of Physics Formulas, G. Woan, Cambridge University Press, 2010, ISBN 978-0-521-57507-2.</ref>
+外尔方程式的廣義形式可寫為：<ref>Quantum Mechanics, E. Abers, Pearson Ed., Addison Wesley, Prentice Hall Inc, 2004, ISBN 978-0-13-146100-0</ref><ref>The Cambridge Handbook of Physics Formulas, G. Woan, Cambridge University Press, 2010, ISBN 978-0-521-57507-2.</ref>
 :<math> \sigma^\mu\partial_\mu \psi=0</math>
@@ 第12行： / 第12行： @@
 :<math> \sigma_\mu = (\sigma_0,\sigma_1,\sigma_2,\sigma_3)= (I_2,\sigma_x,\sigma_y,\sigma_z)</math>
-為一[[向量]]。μ = 0分量為2 × 2 [[單位矩陣]]；μ = 1,2,3分量為[[包立矩陣]]。ψ則是[[波函數]]，為魏尔[[旋量]]一例。
+為一[[向量]]。μ = 0分量為2 × 2 [[單位矩陣]]；μ = 1,2,3分量為[[包立矩陣]]。ψ則是[[波函數]]，為外尔[[旋量]]一例。
-===魏尔旋量===
+===外尔旋量===
-其組成有ψ<sub>''L''</sub>與ψ<sub>''R''</sub>，分別為左手（Left-handed）魏尔旋量及右手（Right-handed）魏尔旋量，各自有兩個分量。兩者皆有下列形式：
+其組成有ψ<sub>''L''</sub>與ψ<sub>''R''</sub>，分別為左手（Left-handed）外尔旋量及右手（Right-handed）外尔旋量，各自有兩個分量。兩者皆有下列形式：
 :<math> \psi = \begin{pmatrix}
 \psi_1 \\
@@ 第42行： / 第42行： @@
 :<math> \mathcal L = i \psi_L^\dagger \bar\sigma^\mu \partial_\mu \psi_L </math>
-將旋量及旋量的[[埃爾米特伴隨]]（以<math> \dagger </math>標記）當作獨立變數處理，則可得魏尔方程式。
+將旋量及旋量的[[埃爾米特伴隨]]（以<math> \dagger </math>標記）當作獨立變數處理，則可得外尔方程式。
 == 相關條目 ==

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外尔旋量

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