תוכן שנמחק תוכן שנוסף
א. תנע אינו נשמר, כי איש לא שומר עליו - הוא משתמר (שני פעלים שונים בתכלית) + 'כמות' התנועה - כך נכון יותר, וכך גם בנוסחו המקורי של ניוטון + תיקונים נוספים.
←‏במכניקה הקלאסית: - תיקון ל'משתמר'. כן נכון. פעלים שונים לגמרי, והשיבוש הנובע מהפיכתם לשקולים אין מקומו יאה פה.
שורה 15:
כאשר <math> m </math> היא המסה ו <math> \vec v </math> הוא וקטור המהירות.
 
הגדרה זו שימושית מפני שמ[[חוקי התנועה של ניוטון]] ניתן להסיק שבמערכת אשר אינה נתונה להשפעות חיצוניות (הנקראת מערכת סגורה), התנע הכולל של המערכת נשמרמשתמר. חוק זה ידוע בשם '''חוק שימור התנע'''. הייחוד של [[חוק שימור]] זה, הוא שהתנע נשמרמשתמר גם במערכת שבה מתרחשות התנגשויות.
 
=== מתקף ===
שורה 30:
 
=== חוק שימור התנע ===
[[קובץ:Elastischer stoß.gif|שמאל|ממוזער|320px|חוק שימור התנע בתנאים אידיאלים. עוצמת התנועה נשמרתמשתמרת ועוברת במלואה בין הגופים.]]
במערכת סגורה (מערכת בה לא פועלים כוחות חיצוניים) נשמרמשתמר התנע הכולל:
:<math>\sum_i m_i \cdot \vec v_i(t) = const</math>
 
שורה 37:
החוק השני של ניוטון אומר ש- <math>\frac{dp}{dt}=F</math>.{{ש}}
לפי החוק השלישי של ניוטון, אם מסה <math>m_1</math> מפעילה כוח <math>F</math> על <math>m_2</math> אז מסה <math>m_2</math> תפעיל כוח <math>-F</math> על <math>m_1</math>.{{ש}}
אם נסכום את כל הכוחות במערכת סגורה על ידי סכום הכוחות שמתקבל מכל אינטראקציה בין 2 מסות נקבל 0, שהרי בכל אינטראקציה בין 2 מסות סכום הכוחות <math>F</math> ו- <math>-F</math> הוא 0 ומכאן ש- <math>\frac{dp}{dt}=0</math> ולכן <math>p</math> נשמרמשתמר.{{ש}}
באופן יותר כללי, במערכת עם כוחות חיצוניים, כל הכוחות הפנימיים (הכוחות בין המסות במערכת) יבטלו זה את זה בסכימה ונקבל ש- <math>\frac{dp}{dt}=\sum F_{ext}</math> כאשר <math>F_{ext}</math> הוא כוח אקסטרני (חיצוני), כלומר השינוי בתנע הוא סך הכוחות החיצוניים על המערכת (ומכאן שבמערכת בלי כוחות חיצוניים, התנע לא ישתנה).
 
שורה 54:
:<math>\Delta \vec p= \Delta \vec p_1 + \Delta \vec p_2 </math>
 
מכיוון שתנע הוא גודל וקטורי ניתן לחלק את הווקטור לרכיבי x ו- y וגם לאורך צירים אלה התנע נשמרמשתמר.
 
<math> \ m_1 \cdot \vec v_1 \text{x} + \ m_2 \cdot \vec v_2\text{x} = \ m_1 \cdot \vec u_1\text{x} + \ m_2 \cdot \vec u_2\text{x}