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電気伝導（でんきでんどう、英: electrical conduction）は、電場（電界）を印加された物質中の荷電粒子が、電場（電界）に導かれて移動する現象である。電気伝導が起こることを、電流が流れるという。電荷担体は主として電子であるが、イオンや正孔などもこれに該当する。

荷電粒子が移動する際には、移動を妨げようとする力が働く。これを電気抵抗という。抵抗の原因としては、格子振動や不純物による散乱などが挙げられる。

電気抵抗率

オームの法則より、電流 I と電気抵抗 R は以下の関係にある。

$V=\,IR$

また電気抵抗 R は、電流の流れる物体（導体）の長さを l 、断面積を A とすると以下のように表せる。

$R=\,\rho {l \over A}$

このとき比例係数 ρ を電気抵抗率という。単に抵抗率（ていこうりつ）ともいい、また比抵抗とも呼ばれる。単位はオームメートル [Ω・m] を用いる。

電気伝導率

電気抵抗率の逆数 σ を電気伝導率（EC）という。導電率（どうでんりつ）または電気伝導度（でんきでんどうど）ともいう。単位はジーメンス毎メートル [S/m] または毎オーム毎メートル [Ω^-1・m^-1] を用いる。

$\sigma ={1 \over \rho }$

電場をEとすると、電流密度 J と電気伝動率 σ は以下の関係にある。

$J=\,\sigma E$

以上は、一次元あるいは完全に等方的な場合を仮定してのものである。これを三次元に拡張すると、電気伝導率はテンソルで表現される。

$J_{\alpha }=\,\sum _{\beta }\sigma _{\alpha \beta }E_{\beta }$

電気伝導の理論

オームの法則^[1] をはじめとする電気伝導のミクロな理論は、電子の存在が実験的に確認^[2]^[3]されて間もなく、ドルーデが古典的に行った。ドルーデはマクスウェル^[4]やボルツマン^[5]による気体分子運動論を応用し、金属中の電子を古典的な自由電子気体としたドルーデモデル^[6]^[7]によってウィーデマン・フランツの法則を導いた。その後ローレンツは、電子の速度分布を考慮することでドルーデモデルを改良した^[8]。ドルーデモデルとそれを改良したローレンツの理論は、古典電子論と呼ばれる。

量子力学の適用はゾンマーフェルトによって行われ、電子はフェルミ分布に従うとした^[9]。これをドルーデ＝ゾンマーフェルト模型と呼ばれる。

以上は基本的に固体中の電子を自由電子と見なしているが、電子は固体(結晶)がもつ規則性により周期的なポテンシャルを感じ、その結果ブロッホの定理を満たさなければならない。また格子は熱振動するため、固体中の電子は格子振動(フォノン)と相互作用する。これを電子-フォノン相互作用と呼ぶ。

非平衡の量子統計力学では、久保亮五が線形応答の範囲で輸送係数の一般公式を与えた。これはグリーン–久保公式などと呼ばれる。久保理論では体積が無限大の系を想定しているが、サイズが有限な系、とくにメゾスコピック系の電気伝導としては、ランダウアー公式が知られている。

電気伝導の荷電粒子モデル

荷電粒子の力学的な運動を調べることによって電気伝導率を導くことができる^[10]。

電場を E 、電場によって加速される荷電粒子の電荷を e 、質量を m 、速度を v 、緩和時間を τ とすると、以下の荷電粒子の運動方程式を導き出せる。

$m{\mathrm {d} \mathbf {v} \over {\mathrm {d} t}}=-e\mathbf {E} -{m\mathbf {v} \over {\tau }}$

加速と抵抗が釣り合えば、終端速度に達する。すると上式の左辺はゼロとなるから、

$v={|e|E\tau \over m}$

となる。電場の方向の電流密度を j 、単位体積あたりの荷電粒子の数を n とすると、

$j=nev={ne^{2}\tau \over m}E$

となり、電気伝導率 σ は移動度 μ を用いて以下のように求められる。

$\sigma =ne\mu ={ne^{2}\tau \over m}$

農学における電気伝導

農学、特に植物の栽培において電気伝導率は、土壌溶液または培養液中のイオン総量を示す指針としても扱われる。単位はデシジーメンス毎メートル [dS/m] やミリジーメンス毎センチメートル [mS/cm] が多く用いられる。

1 S/m = 10 dS/m = 10 mS/cm

電気伝導率は導電率計（ECメーター）を用いて測定される。養液栽培においては、その電気伝導率の値を調べることで、与える肥料の過不足の状態について大まかに知ることができる。

脚注

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出典

^ G. S. Ohm (1827). Die galvanische Kette, mathematisch bearbeitet. Berlin: T. H. Riemann
^ J.J. Thomson (1897) "Cathode Rays", The Electrician 39, 104
^ Thomson, J. J. (7 August 1897). “Cathode Rays”. Philosophical Magazine. 5 44: 293. doi:10.1080/14786449708621070 2014年8月4日閲覧。.
^ Maxwell, J.C. (1860) "Illustrations of the dynamical theory of gases. Part I. On the motions and collisions of perfectly elastic spheres," Philosophical Magazine, 4th series, 19 : 19–32., Maxwell, J.C. (1860) "Illustrations of the dynamical theory of gases. Part II. On the process of diffusion of two or more kinds of moving particles among one another," Philosophical Magazine, 4th series, 20 : 21–37.
^ Boltzmann, L., "Weitere studien über das Wärmegleichgewicht unter Gasmolekulen (Further Studies of the Warm Equilibrium of Gas Molecules)." Sitzungberichte der Kaiserlichen Akademie der Wissenschaften in Wien. Mathematisch-Naturwissen Classe. 66, 1872, pp. 275–370.
^ Drude, Paul (1900). “Zur Elektronentheorie der Metalle”. Annalen der Physik 306 (3): 566. Bibcode: 1900AnP...306..566D. doi:10.1002/andp.19003060312.
^ Drude, Paul (1900). “Zur Elektronentheorie der Metalle; II. Teil. Galvanomagnetische und thermomagnetische Effecte”. Annalen der Physik 308 (11): 369. Bibcode: 1900AnP...308..369D. doi:10.1002/andp.19003081102.
^ H. A. Lorentz, Proc. Amst. Acad. 7, 438 (1905).
^ Sommerfeld, Arnold (1927-10-14). “Zur Elektronentheorie der Metalle [On Electron Theory of Metals]” (German). Naturwissenschaften 15 (41): 824–32. Bibcode: 1927NW.....15..825S. doi:10.1007/BF01505083.
^ 阿部龍蔵「電気伝導」培風館、1969年

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 [[オームの法則]]<ref>{{cite book | author = G. S. Ohm | title = Die galvanische Kette, mathematisch bearbeitet | year = 1827 | publisher = Berlin: T. H. Riemann | url = http://www.ohm-hochschule.de/bib/textarchiv/Ohm.Die_galvanische_Kette.pdf}}</ref> をはじめとする電気伝導のミクロな理論は、電子の存在が実験的に確認<ref>J.J. Thomson (1897) [https://books.google.com/books?id=vBZbAAAAYAAJ&pg=PA104#v=onepage&q&f=false "Cathode Rays"], ''The Electrician'' 39, 104</ref><ref>{{cite journal|last1=Thomson|first1=J. J.|title=Cathode Rays|journal=Philosophical Magazine|date=7 August 1897|volume=44|page=293|url=http://web.lemoyne.edu/~giunta/Thomson1897.html|accessdate=4 August 2014|series=5|doi=10.1080/14786449708621070}}</ref>されて間もなく、[[パウル・ドルーデ|ドルーデ]]が古典的に行った。ドルーデは[[ジェームズ・クラーク・マクスウェル|マクスウェル]]<ref>Maxwell, J.C. (1860) [https://books.google.com/books?id=-YU7AQAAMAAJ&pg=PA19#v=onepage&q&f=false "Illustrations of the dynamical theory of gases. Part I.  On the motions and collisions of perfectly elastic spheres,"] ''Philosophical Magazine'', 4th series, '''19''' :  19–32.,  Maxwell, J.C. (1860) [https://books.google.com/books?id=DIc7AQAAMAAJ&pg=PA21#v=onepage&q&f=false "Illustrations of the dynamical theory of gases. Part II.  On the process of diffusion of two or more kinds of moving particles among one another,"] ''Philosophical Magazine'', 4th series, '''20''' :  21–37.</ref>や[[ボルツマン]]<ref>Boltzmann, L., "Weitere studien über das Wärmegleichgewicht unter Gasmolekulen (Further Studies of the Warm Equilibrium of Gas Molecules)." ''Sitzungberichte der Kaiserlichen Akademie der Wissenschaften in Wien''. ''Mathematisch-Naturwissen Classe''. '''66''', 1872, pp. 275–370.</ref>による[[気体分子運動論]]を応用し、金属中の電子を古典的な[[自由電子]][[電子気体|気体]]とした[[ドルーデモデル]]<ref>{{cite journal |last= Drude |first= Paul|year= 1900 |title= Zur Elektronentheorie der Metalle |url= http://www3.interscience.wiley.com/cgi-bin/fulltext/112485959/PDFSTART |journal= [[Annalen der Physik]] | volume= 306 | issue=3 | pages=566 |doi= 10.1002/andp.19003060312|bibcode = 1900AnP...306..566D }}</ref><ref>{{cite journal |last= Drude |first= Paul |year= 1900 |title= Zur Elektronentheorie der Metalle; II. Teil. Galvanomagnetische und thermomagnetische Effecte |url= http://www3.interscience.wiley.com/cgi-bin/fulltext/112485893/PDFSTART |journal= [[Annalen der Physik]] |volume= 308 |issue=11 |pages=369  |doi= 10.1002/andp.19003081102|bibcode = 1900AnP...308..369D }}</ref>によって[[ウィーデマン・フランツの法則]]を導いた。その後[[ヘンドリック・ローレンツ|ローレンツ]]は、電子の速度分布を考慮することでドルーデモデルを改良した<ref>H. A. Lorentz, Proc. Amst. Acad. 7, 438 (1905).</ref>。ドルーデモデルとそれを改良したローレンツの理論は、'''古典電子論'''と呼ばれる。
-[[量子力学]]の適用は[[ゾンマーフェルト]]によって行われ、電子は[[フェルミ分布]]に従うとした<ref>{{cite journal| title=Zur Elektronentheorie der Metalle|language=German|trans_title=On Electron Theory of Metals| journal=[[Naturwissenschaften]]| date=1927-10-14| first=Arnold| last=Sommerfeld| authorlink=Arnold Sommerfeld| volume=15| issue=41| pages=824–32| doi=10.1007/BF01505083|bibcode = 1927NW.....15..825S }}</ref>。これをドルーデ＝ゾンマーフェルト模型と呼ばれる。
+[[量子力学]]の適用は[[ゾンマーフェルト]]によって行われ、電子は[[フェルミ分布]]に従うとした<ref>{{cite journal| title=Zur Elektronentheorie der Metalle|language=German|trans-title=On Electron Theory of Metals| journal=[[Naturwissenschaften]]| date=1927-10-14| first=Arnold| last=Sommerfeld| authorlink=Arnold Sommerfeld| volume=15| issue=41| pages=824–32| doi=10.1007/BF01505083|bibcode = 1927NW.....15..825S }}</ref>。これをドルーデ＝ゾンマーフェルト模型と呼ばれる。
 以上は基本的に固体中の電子を自由電子と見なしているが、電子は固体(結晶)がもつ規則性により周期的なポテンシャルを感じ、その結果[[ブロッホの定理]]を満たさなければならない。また格子は[[熱振動]]するため、固体中の電子は[[格子振動]]([[フォノン]])と相互作用する。これを電子-フォノン相互作用と呼ぶ。

表話編歴電磁気学
基本	電気磁性
静電気学	電荷クーロンの法則電場電束ガウスの法則電位静電誘導電気双極子分極電荷
静磁気学	アンペールの法則電流磁場磁化磁束ビオ・サバールの法則磁気モーメントガウスの法則
電気力学	自由空間ローレンツ力起電力電磁誘導ファラデーの法則レンツの法則変位電流マクスウェルの方程式電磁場電磁波リエナール・ヴィーヘルト・ポテンシャル（英語版）マクスウェル・テンソル渦電流
電気回路	電気伝導電圧キルヒホッフの法則電気抵抗静電容量インダクタンス交流インピーダンスアドミタンス共鳴空洞導波管
共変定式	電磁場テンソル 4元電流密度電磁ポテンシャル電磁場の応力エネルギーテンソル（英語版）
人物	アンペールクーロンファラデーガウスオームヘヴィサイドヘンリーヘルツキルヒホフローレンツマクスウェルテスラボルタヴェーバーエルステッド
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