Изотопы оганесона: различия между версиями
[отпатрулированная версия] | [отпатрулированная версия] |
V1adis1av (обсуждение | вклад) →Таблица изотопов оганесона: обновление Т12 по Nubase2020 |
V1adis1av (обсуждение | вклад) дополнение, уточнение, оформление |
||
(не показано 8 промежуточных версий 4 участников) | |||
Строка 1: | Строка 1: | ||
[[Файл:Oganesson-294 nuclear.svg|thumb|right|200px|Обнаруженные цепочки альфа-распадов, начавшихся с образования <sup>294</sup>Og и завершившихся спонтанным делением дочернего ядра]] |
[[Файл:Oganesson-294 nuclear.svg|thumb|right|200px|Обнаруженные цепочки альфа-распадов, начавшихся с образования <sup>294</sup>Og и завершившихся спонтанным делением дочернего ядра]] |
||
'''Изото́пы оганесо́на''' |
'''Изото́пы оганесо́на''' — разновидности атомов (и ядер) химического элемента [[оганесон]]а, имеющие разное содержание [[нейтрон]]ов в ядре. В природе ни один из его [[изотоп]]ов не обнаружен. Один из изотопов, <sup>294</sup>Og, получен в ходе эксперимента, который проводился тремя циклами в феврале-июне 2002, феврале-марте 2005 и мае-июне 2005 года группой физиков под руководством [[Оганесян, Юрий Цолакович|Юрия Оганесяна]] в [[ОИЯИ]] (Дубна, Россия) совместно с физиками из [[Ливерморская национальная лаборатория|Ливерморской национальной лаборатории]]. Ядра [[Кальций|кальция]]-48 (в общей сложности {{nobr|4,1·10<sup>19</sup> ионов}}), разогнанные на ускорителе тяжёлых ионов до энергии около {{nobr|30 МэВ}}, попадали на тонкую мишень из [[калифорний|калифорния]]-249. Оганесон-294 образовывался в следующей реакции (её [[сечение реакции|сечение]] очень мало: {{nobr|0,5{{+-|1,6|0,3}} пико[[барн]]}}): |
||
: <chem>^{249}_{98}{Cf} + ^{48}_{20}{Ca} \to ^{294}_{118}{Og} + 3 ^1_0{n}.</chem> |
: <chem>^{249}_{98}{Cf} + ^{48}_{20}{Ca} \to ^{294}_{118}{Og} + 3 ^1_0{n}.</chem> |
||
Были обнаружены три ядра <sup>294</sup>Og путём детектирования цепочки альфа-распадов, завершившейся спонтанным делением. Кроме того, было обнаружено одно событие [[Спонтанное деление|спонтанного деления]] с кинетической энергией фрагментов {{nobr|223 МэВ}} через {{nobr|3,16 мс}} после образования ядра. Это событие может быть прямым распадом ядра оганесона-294. Однако ввиду малой статистической значимости оно позволяет лишь установить верхнее ограничение на относительную вероятность данной моды распада <sup>294</sup>Og (не более 50%)<ref>{{статья |заглавие=Synthesis and decay properties of superheavy elements |издание=[[Pure and Applied Chemistry|Pure Appl. Chem.]] |том=78 |номер=5 |страницы=889—904 |doi=10.1351/pac200678050889 |язык=en |
Были обнаружены три ядра <sup>294</sup>Og путём детектирования цепочки альфа-распадов, завершившейся спонтанным делением. Кроме того, было обнаружено одно событие [[Спонтанное деление|спонтанного деления]] с кинетической энергией фрагментов {{nobr|223 МэВ}} через {{nobr|3,16 мс}} после образования ядра. Это событие может быть прямым распадом ядра оганесона-294. Однако ввиду малой статистической значимости оно позволяет лишь установить верхнее ограничение на относительную вероятность данной моды распада <sup>294</sup>Og (не более 50 %)<ref>{{статья |автор=Oganessian Yu. T. |заглавие=Synthesis and decay properties of superheavy elements |издание=[[Pure and Applied Chemistry|Pure Appl. Chem.]] |год=2006 |том=78 |номер=5 |страницы=889—904 |doi=10.1351/pac200678050889 |язык=en}}</ref><ref name=syn118>{{статья|автор=Oganessian Yu. Ts. et al.|заглавие=Synthesis of the isotopes of elements 118 and 116 in the <sup>249</sup>Cf and <sup>245</sup>Cm+<sup>48</sup>Ca fusion reactions|издание=[[Physical Review]] C|год=2006|volume=74|issue=4|pages=044602|ссылка=http://link.aps.org/abstract/PRC/v74/e044602|doi=10.1103/PhysRevC.74.044602|bibcode=2006PhRvC..74d4602O|archivedate=2019-09-13|archiveurl=https://web.archive.org/web/20190913024500/https://journals.aps.org/prc/abstract/10.1103/PhysRevC.74.044602|язык=en}}</ref>. |
||
В общей сложности были синтезированы пять ядер изотопа <sup>294</sup>Og в четырёх различных экспериментах в 2002—2018 гг. с использованием трёх разных материалов мишени (<sup>249</sup>Cf, <sup>249</sup>Bk и смесь изотопов калифорния с А=249...252); во всех удачных экспериментах использовался пучок ядер <sup>48</sup>Ca<ref>{{cite doi|10.1103/PhysRevC.98.024317}}</ref>. |
|||
Для двух других изотопов (<sup>293</sup>Og и <sup>295</sup>Og) выполнены лишь теоретические расчёты свойств, хотя в 1999 году появилось сообщение<ref>{{статья|автор = Ninov V. et al.|заглавие = Observation of Superheavy Nuclei Produced in the Reaction of <sup>86</sup>Kr with <sup>208</sup>Pb|ссылка = http://link.aps.org/abstract/PRL/v83/p1104|издание = [[Physical Review Letters]]|lang=en|год = 1999|volume= 83|issue= 6|pages = 1104—1107}}</ref> о синтезе <sup>293</sup>Og по реакции холодного слияния свинца-208 и криптона-86: |
|||
: <chem>^{86}_{36}{Kr} + ^{208}_{82}{Pb} \to ^{293}_{118}{Og} + ^1_0{n}</chem>; |
|||
Для двух других изотопов (<sup>293</sup>Og и <sup>295</sup>Og) выполнены лишь теоретические расчёты свойств, хотя в 1999 году появилось сообщение<ref>{{статья|автор = Ninov V. et al.|заглавие = Observation of Superheavy Nuclei Produced in the Reaction of <sup>86</sup>Kr with <sup>208</sup>Pb|ссылка = http://link.aps.org/abstract/PRL/v83/p1104|издание = [[Physical Review Letters]]|lang=en|год = 1999|volume= 83|issue= 6|pages = 1104—1107}}</ref> о синтезе <sup>293</sup>Og по реакции холодного слияния свинца-208 и криптона-86: |
|||
: <chem>^{86}_{36}{Kr} + ^{208}_{82}{Pb} \to ^{293}_{118}{Og} + ^1_0{n}</chem>; |
|||
эта работа оказалась основанной на результатах, сфальсифицированных одним из авторов, и была отозвана<ref name="false1999">{{cite web| author= Public Affairs Department| datepublished= 2001-07-21| url= http://enews.lbl.gov/Science-Articles/Archive/118-retraction.html| title= Results of element 118 experiment retracted| publisher= Berkeley Lab| accessdate= 2017-06-21| lang= en| archiveurl= https://www.webcitation.org/61DJhDnHT?url=http://enews.lbl.gov/Science-Articles/Archive/118-retraction.html| archivedate= 2011-08-26| deadlink= yes}}</ref>. |
эта работа оказалась основанной на результатах, сфальсифицированных одним из авторов, и была отозвана<ref name="false1999">{{cite web| author= Public Affairs Department| datepublished= 2001-07-21| url= http://enews.lbl.gov/Science-Articles/Archive/118-retraction.html| title= Results of element 118 experiment retracted| publisher= Berkeley Lab| accessdate= 2017-06-21| lang= en| archiveurl= https://www.webcitation.org/61DJhDnHT?url=http://enews.lbl.gov/Science-Articles/Archive/118-retraction.html| archivedate= 2011-08-26| deadlink= yes}}</ref>. |
||
[[ядерные изомеры|Ядерные изомерные состояния]] у изотопов оганесона на |
[[ядерные изомеры|Ядерные изомерные состояния]] у изотопов оганесона на 2020 год не обнаружены<ref name="Nubase2020">Данные приведены по {{Nubase2020}}</ref>. |
||
== Моды распада == |
== Моды распада == |
||
Все три исследованных экспериментально и теоретически изотопа оганесона нестабильны по отношению к [[альфа-распад]]у; альфа-активность подтверждена экспериментально для <sup>294</sup>Og. Все они являются нейтронодефицитными ядрами и, следовательно, также должны испытывать [[электронный захват]] и [[позитронный распад|β<sup>+</sup>-распад]] (последний кинематически разрешён при доступной энергии распада {{math|''Q''<sub>β</sub>}} выше {{nobr|1,022 [[МэВ]]}}, что выполняется, согласно расчётам, как минимум для <sup>293</sup>Og и <sup>294</sup>Og; таким образом, обе указанные моды бета-распада, {{math|''е''}}-захват и позитронный распад, для этих нуклидов должны конкурировать). Наконец, как и у всех [[Трансурановые элементы|сверхтяжёлых ядер]], среди мод распада должно присутствовать [[спонтанное деление]]<ref name= |
Все три исследованных экспериментально и теоретически изотопа оганесона нестабильны по отношению к [[альфа-распад]]у; альфа-активность подтверждена экспериментально для <sup>294</sup>Og (с периодом полураспада 700 микросекунд). Все они являются нейтронодефицитными ядрами и, следовательно, также должны испытывать [[электронный захват]] и [[позитронный распад|β<sup>+</sup>-распад]] (последний кинематически разрешён при доступной энергии распада {{math|''Q''<sub>β</sub>}} выше {{nobr|1,022 [[МэВ]]}}, что выполняется, согласно расчётам, как минимум для <sup>293</sup>Og и <sup>294</sup>Og; таким образом, обе указанные моды бета-распада, {{math|''е''}}-захват и позитронный распад, для этих нуклидов должны конкурировать). Наконец, как и у всех [[Трансурановые элементы|сверхтяжёлых ядер]], среди мод распада должно присутствовать [[спонтанное деление]]<ref name="AME2020">Данные приведены по {{AME2020|1}}</ref>; возможно, оно было зарегистрировано для <sup>294</sup>Og<ref name=syn118/>. |
||
Хотя время жизни изотопов оганесона с массовым числом 293, 294 и 295 мало́, более тяжёлые изотопы могут быть более стабильны. Для нуклида с числом нейтронов {{math|''N''}}=198 (оганесон-316) предсказано время жизни по отношению к альфа-распаду, достигающее 10<sup>19</sup> секунд (3·10<sup>11</sup> лет), что позволило бы ему сохраниться в природе с момента [[нуклеосинтез]]а при условии отсутствия у него других мод радиоактивного распада с существенно более коротким временем жизни<ref>{{cite doi|10.1088/0954-3899/30/10/014}}</ref>. |
Хотя время жизни изотопов оганесона с массовым числом 293, 294 и 295 мало́, более тяжёлые изотопы могут быть более стабильны. Для нуклида с числом нейтронов {{math|''N''}}=198 (оганесон-316) предсказано время жизни по отношению к альфа-распаду, достигающее 10<sup>19</sup> секунд (3·10<sup>11</sup> лет), что позволило бы ему сохраниться в природе с момента [[нуклеосинтез]]а при условии отсутствия у него других мод радиоактивного распада с существенно более коротким временем жизни<ref>{{cite doi|10.1088/0954-3899/30/10/014}}</ref>. |
||
== Таблица изотопов оганесона == |
== Таблица изотопов оганесона == |
||
{| class="wikitable" style="font-size:95%" |
{| class="wikitable" style="font-size:95%" |
||
! Символ <br> [[нуклид]]а |
|||
! [[Зарядовое число|Z]]([[протон|p]]) |
|||
! N([[нейтрон|n]]) |
|||
! Масса изотопа<ref name="AME2020" /> <br> ([[Атомная единица массы|а. е. м.]]) |
|||
! [[Период полураспада|Период <br> полураспада]]<ref name="Nubase2020" /><br>(T<sub>1/2</sub>) |
|||
! Канал распада |
|||
! Продукт распада |
|||
! [[Спин]] и [[Чётность (физика)|чётность]]<br> ядра<ref name="Nubase2020"/> |
|||
|- |
|- |
||
| <sup>293</sup>Og |
|||
! Символ<br>[[нуклид]]а |
|||
| style="text-align:right" | 118 |
|||
! [[Зарядовое число|{{math|''Z''}}]]([[протон|p]]) |
|||
| style="text-align:right" | 175 |
|||
! {{math|''N''}}([[нейтрон|n]]) |
|||
| 293,21342(76)# |
|||
! [[Спин]] и<br>[[Внутренняя чётность|чётность]]<br>ядра<br>({{math|''J''<sup>π</sup>}})<ref name=nubase>{{Nubase2020}}</ref> |
|||
| 1# мс |
|||
! [[Атомная масса]]<ref name=ame>{{Справочник:AME2016|2}}; P.030003-73.</ref><br>([[а.е.м.]]) |
|||
| α? |
|||
! [[Избыток массы]]<br>изотопа<ref name=ame/> ([[кэВ]]) |
|||
| <sup>289</sup>Lv? |
|||
! [[Энергия связи]]<br>на нуклон<ref name=ame/><br>([[кэВ]]) |
|||
| ? |
|||
! [[Период полураспада|Парциальный<br>период <br> полураспада]]<br>({{math|''T''<sub>1/2</sub>}})<ref name=nubase/> |
|||
! Моды<br>распада<ref name=nubase/><ref name=ame/> |
|||
! Энергия<br>распада,<br>кэВ<ref name=ame/> |
|||
! Дочерний<br>нуклид |
|||
|- |
|- |
||
|rowspan= |
| rowspan=2| <sup>294</sup>Og |
||
|rowspan= |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 118 |
||
|rowspan= |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 176 |
||
|rowspan= |
| rowspan=2| 294,21398(59)# |
||
|rowspan= |
| rowspan=2| 0,7(3) мс |
||
| α |
|||
|rowspan=3| 198 870(700)# |
|||
| <sup>290</sup>Lv |
|||
|rowspan=3| 7077(2)# |
|||
| rowspan=2| 0+ |
|||
| 1# мс |
|||
|[[альфа-распад|α]]? |
|||
| 11 920(500)# |
|||
| {{sup_sub|289|116}}[[ливерморий|Lv]] |
|||
|- |
|- |
||
| ? |
| СД? |
||
| (разные) |
|||
|[[электронный захват|EC]]+[[позитронный распад|β<sup>+</sup>]]? |
|||
| 4490(1070)# |
|||
| {{sup_sub|293|117}}[[теннессин|Ts]] |
|||
|- |
|||
| ? |
|||
|[[спонтанное деление|SF]]? |
|||
| |
|||
| |
|||
|- |
|||
|rowspan=3| <sup>294</sup>Og |
|||
|rowspan=3| 118 |
|||
|rowspan=3| 176 |
|||
|rowspan=3| 0+ |
|||
|rowspan=3| 294,21413(71)# |
|||
|rowspan=3| 199 460(660)# |
|||
|rowspan=3| 7079(2)# |
|||
| 0,58{{sup_sub|+0,44|−0,18}} мс |
|||
| [[альфа-распад|α]] |
|||
| 11 840(70) |
|||
| {{sup_sub|290|116}}Lv |
|||
|- |
|||
| ? |
|||
| EC + β<sup>+</sup> ? |
|||
| 2940(940)# |
|||
| {{sup_sub|294|117}}[[теннессин|Ts]] |
|||
|- |
|||
| >1,15 мс<ref name=syn118/> |
|||
| SF? |
|||
| |
|||
| |
|||
|- |
|- |
||
| <sup>295</sup>Og |
|||
| |
| style="text-align:right" | 118 |
||
| |
| style="text-align:right" | 177 |
||
| 295,21618(70)# |
|||
|rowspan=3| ? |
|||
| 0,68(54) с |
|||
|rowspan=3| 295,21633(69)# |
|||
|rowspan=3| 201 510(640)# |
|||
|rowspan=3| 7075(2)# |
|||
| 181{{sup_sub|+866|−83}} мс |
|||
| α |
| α |
||
| <sup>291</sup>Lv |
|||
| 11 700(200)# |
|||
| {{sup_sub|291|116}}Lv |
|||
|- |
|||
| ? |
| ? |
||
| EC + β<sup>+</sup> ? |
|||
| ? |
|||
| {{sup_sub|295|117}}[[теннессин|Ts]] |
|||
|- |
|||
| ? |
|||
| SF? |
|||
| |
|||
| |
|||
|} |
|} |
||
<small>Значения, отмеченные решёткой (#), не были измерены непосредственно и получены путём теоретических расчётов. В скобках указаны [[стандартная погрешность|стандартные погрешности]] значений, выраженные в единицах последнего знака.</small> |
|||
=== Пояснения к таблице === |
|||
* Индексами 'm', 'n', 'p' (рядом с символом) обозначены возбужденные изомерные состояния нуклида. |
|||
* Значения, помеченные решёткой (#), получены не из одних лишь экспериментальных данных, а (хотя бы частично) оценены из систематических [[тренд]]ов у соседних нуклидов (с такими же соотношениями Z и N). Неуверенно определённые значения спина и/или его чётности заключены в скобки. |
|||
* [[Погрешность]] приводится в виде числа в скобках, выраженного в единицах последней значащей цифры, означает одно [[стандартное отклонение]] (за исключением [[изотопная распространённость|распространённости]] и стандартной атомной массы изотопа по данным [[ИЮПАК]], для которых используется более сложное определение погрешности). Примеры: 29770,6(5) означает 29770,6 ± 0,5; 21,48(15) означает 21,48 ± 0,15; −2200,2(18) означает −2200,2 ± 1,8. |
|||
== Примечания == |
== Примечания == |
Текущая версия от 20:06, 7 августа 2024
Изото́пы оганесо́на — разновидности атомов (и ядер) химического элемента оганесона, имеющие разное содержание нейтронов в ядре. В природе ни один из его изотопов не обнаружен. Один из изотопов, 294Og, получен в ходе эксперимента, который проводился тремя циклами в феврале-июне 2002, феврале-марте 2005 и мае-июне 2005 года группой физиков под руководством Юрия Оганесяна в ОИЯИ (Дубна, Россия) совместно с физиками из Ливерморской национальной лаборатории. Ядра кальция-48 (в общей сложности 4,1·1019 ионов), разогнанные на ускорителе тяжёлых ионов до энергии около 30 МэВ, попадали на тонкую мишень из калифорния-249. Оганесон-294 образовывался в следующей реакции (её сечение очень мало: 0,5+1,6
−0,3 пикобарн):
Были обнаружены три ядра 294Og путём детектирования цепочки альфа-распадов, завершившейся спонтанным делением. Кроме того, было обнаружено одно событие спонтанного деления с кинетической энергией фрагментов 223 МэВ через 3,16 мс после образования ядра. Это событие может быть прямым распадом ядра оганесона-294. Однако ввиду малой статистической значимости оно позволяет лишь установить верхнее ограничение на относительную вероятность данной моды распада 294Og (не более 50 %)[1][2].
В общей сложности были синтезированы пять ядер изотопа 294Og в четырёх различных экспериментах в 2002—2018 гг. с использованием трёх разных материалов мишени (249Cf, 249Bk и смесь изотопов калифорния с А=249...252); во всех удачных экспериментах использовался пучок ядер 48Ca[3].
Для двух других изотопов (293Og и 295Og) выполнены лишь теоретические расчёты свойств, хотя в 1999 году появилось сообщение[4] о синтезе 293Og по реакции холодного слияния свинца-208 и криптона-86:
- ;
эта работа оказалась основанной на результатах, сфальсифицированных одним из авторов, и была отозвана[5].
Ядерные изомерные состояния у изотопов оганесона на 2020 год не обнаружены[6].
Моды распада
[править | править код]Все три исследованных экспериментально и теоретически изотопа оганесона нестабильны по отношению к альфа-распаду; альфа-активность подтверждена экспериментально для 294Og (с периодом полураспада 700 микросекунд). Все они являются нейтронодефицитными ядрами и, следовательно, также должны испытывать электронный захват и β+-распад (последний кинематически разрешён при доступной энергии распада Qβ выше 1,022 МэВ, что выполняется, согласно расчётам, как минимум для 293Og и 294Og; таким образом, обе указанные моды бета-распада, е-захват и позитронный распад, для этих нуклидов должны конкурировать). Наконец, как и у всех сверхтяжёлых ядер, среди мод распада должно присутствовать спонтанное деление[7]; возможно, оно было зарегистрировано для 294Og[2].
Хотя время жизни изотопов оганесона с массовым числом 293, 294 и 295 мало́, более тяжёлые изотопы могут быть более стабильны. Для нуклида с числом нейтронов N=198 (оганесон-316) предсказано время жизни по отношению к альфа-распаду, достигающее 1019 секунд (3·1011 лет), что позволило бы ему сохраниться в природе с момента нуклеосинтеза при условии отсутствия у него других мод радиоактивного распада с существенно более коротким временем жизни[8].
Таблица изотопов оганесона
[править | править код]Символ нуклида |
Z(p) | N(n) | Масса изотопа[7] (а. е. м.) |
Период полураспада[6] (T1/2) |
Канал распада | Продукт распада | Спин и чётность ядра[6] |
---|---|---|---|---|---|---|---|
293Og | 118 | 175 | 293,21342(76)# | 1# мс | α? | 289Lv? | ? |
294Og | 118 | 176 | 294,21398(59)# | 0,7(3) мс | α | 290Lv | 0+ |
СД? | (разные) | ||||||
295Og | 118 | 177 | 295,21618(70)# | 0,68(54) с | α | 291Lv | ? |
Пояснения к таблице
[править | править код]- Индексами 'm', 'n', 'p' (рядом с символом) обозначены возбужденные изомерные состояния нуклида.
- Значения, помеченные решёткой (#), получены не из одних лишь экспериментальных данных, а (хотя бы частично) оценены из систематических трендов у соседних нуклидов (с такими же соотношениями Z и N). Неуверенно определённые значения спина и/или его чётности заключены в скобки.
- Погрешность приводится в виде числа в скобках, выраженного в единицах последней значащей цифры, означает одно стандартное отклонение (за исключением распространённости и стандартной атомной массы изотопа по данным ИЮПАК, для которых используется более сложное определение погрешности). Примеры: 29770,6(5) означает 29770,6 ± 0,5; 21,48(15) означает 21,48 ± 0,15; −2200,2(18) означает −2200,2 ± 1,8.
Примечания
[править | править код]- ↑ Oganessian Yu. T. Synthesis and decay properties of superheavy elements (англ.) // Pure Appl. Chem.. — 2006. — Vol. 78, no. 5. — P. 889—904. — doi:10.1351/pac200678050889.
- ↑ 1 2 Oganessian Yu. Ts. et al. Synthesis of the isotopes of elements 118 and 116 in the 249Cf and 245Cm+48Ca fusion reactions (англ.) // Physical Review C. — 2006. — Vol. 74. — P. 044602. — doi:10.1103/PhysRevC.74.044602. — . Архивировано 13 сентября 2019 года.
- ↑ Brewer N. T. et al. Search for the heaviest atomic nuclei among the products from reactions of mixed-Cf with a 48Ca beam (англ.) // Physical Review C. — 2018. — Vol. 98, no. 2. — P. 024317-1—024317-10. — ISSN 2469-9985. — doi:10.1103/PhysRevC.98.024317.
- ↑ Ninov V. et al. Observation of Superheavy Nuclei Produced in the Reaction of 86Kr with 208Pb (англ.) // Physical Review Letters. — 1999. — Vol. 83. — P. 1104—1107.
- ↑ Public Affairs Department. Results of element 118 experiment retracted (англ.). Berkeley Lab (21 июля 2001). Дата обращения: 21 июня 2017. Архивировано из оригинала 26 августа 2011 года.
- ↑ 1 2 3 Данные приведены по Kondev F. G., Wang M., Huang W. J., Naimi S., Audi G. The Nubase2020 evaluation of nuclear properties (англ.) // Chinese Physics C. — 2021. — Vol. 45, iss. 3. — P. 030001-1—030001-180. — doi:10.1088/1674-1137/abddae.
- ↑ 1 2 Данные приведены по Huang W. J., Meng Wang, Kondev F. G., Audi G., Naimi S. The Ame2020 atomic mass evaluation (I). Evaluation of input data, and adjustment procedures (англ.) // Chinese Physics C. — 2021. — Vol. 43, iss. 3. — P. 030002-1—030002-342. — doi:10.1088/1674-1137/abddb0.
- ↑ Duarte S B, Tavares O A P, Gonçalves M, Rodríguez O, Guzmán F, Barbosa T N, García F, Dimarco A. Half-life predictions for decay modes of superheavy nuclei // Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics. — 2004. — 21 сентября (т. 30, № 10). — С. 1487—1494. — ISSN 0954-3899. — doi:10.1088/0954-3899/30/10/014.