Wess-Zumino-Witten模型:修订间差异
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設''G''為[[緊緻]][[單連通]][[李羣]],設''g''為其[[李代數]]。設γ為[[黎曼球面]]<math>S^2</math>([[複平面]]之一點緊緻化)上一''G''-值場 |
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'''Wess-Zumino-Witten 模型'''是γ所定義之[[非線性 sigma 模型]],其[[作用 (物理)|作用]]為 |
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其中 [,] 為[[交換子]],<math>\epsilon^{ijk}</math> 為[[完全反對稱張量]],''i''=1,2,3,<math>y^i</math>為積分座標,取值於[[單位球]] <math>B^3</math>。 |
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在此積分中,場γ 被延拓至單位球之內部——此所以可能,是由於任何緊緻單連通李羣之第二[[同倫羣]]<math>\pi_2(G)</math>俱為零(γ已於球面上定義)。 |
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注意:若 <math>e_a</math> 為李代數''g''之[[基向量]],則<math>\mathcal{K}(e_a, [e_b, e_c])</math> 為''g'' 之 [[結構常數]]。結構常數是反對稱的,因而定義了一G 上一个三次[[微分形式]]。故上述積分實為球<math>B^3</math>上之三次調和式的[[拉回]]。記此三次式為 ''c''、其拉回為 <math>\gamma^{*}</math>,則我们有 |
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自此我们可用拓撲方法分析 WZ-項。 |
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γ 有多種延拓至球<math>B^3K</math>之內部;若要求物理現象不依賴於特定之延拓,則常數''k''需符合以下「量子條件」: |
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*取 |
* 取γ 到球內部之任何兩種延拓。是為平三維區域至李羣''G''之兩支影射。在其邊界 <math>S^2</math>黏起此兩個三維球,則成一三維球面<math>S^3</math>;其中每一三維半球面來自一<math>B^3</math>。 γ 之兩種延拓則成為一影射: <math>S^3\rightarrow G</math>。然而,任何緊緻單連通李羣''G''之同倫羣 |
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<math>\pi_3(G)=\mathbb{Z}</math> 。故 |
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其中 γ 與 γ' 表示兩種延拓, ''n''為一整數——黏合後影射之[[卷绕数]]。兩種延拓會帶來相同的物理系統,若 |
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\exp \left( i2\pi k S^{\mathrm WZ}(\gamma')\right)</math> |
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是故, |
是故,耦合常數''k''必須為整數。當''G''是半單李羣,或不連通緊緻羣, 則由每一連通部所給之一整數構成此階(level)。 |
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== 參攷 == |
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* J. Wess, B. Zumino, "Consequences of anomalous Ward identities", ''Physics Letters B'', '''37''' (1971) pp. 95-97. |
* J. Wess, B. Zumino, "Consequences of anomalous Ward identities", ''Physics Letters B'', '''37''' (1971) pp. 95-97. |
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* E. Witten, "Global aspects of current algebra", ''Nuclear Physics B'' '''223''' (1983) pp. 422-432. |
* E. Witten, "Global aspects of current algebra", ''Nuclear Physics B'' '''223''' (1983) pp. 422-432. |
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*V. Kac, Infinite dimensional Lie algebras |
* V. Kac, Infinite dimensional Lie algebras |
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2022年11月29日 (二) 20:13的最新版本
理論物理與數學中, 威斯-朱米諾-維騰模型(Wess-Zumino-Novikov-Witten model,WZW),乃一簡單之 共形場論,其解可以用仿射李代數表達。其名來自朱利斯·外斯、布鲁诺·朱米诺、謝爾蓋·彼得羅維奇·諾維科夫與爱德华·威滕。
作用
[编辑]設G為緊緻單連通李羣,設g為其李代數。設γ為黎曼球面(複平面之一點緊緻化)上一G-值場
Wess-Zumino-Witten 模型是γ所定義之非線性 sigma 模型,其作用為
- ;
其中首項為量子場論中常見之動量項,重覆指標相加,度量為歐幾里得度量, 為g上之Killing 二次式,而 為 偏導數。
SWZ 項人稱 Wess-Zumino 項,其定義為
其中 [,] 為交換子, 為完全反對稱張量,i=1,2,3,為積分座標,取值於單位球 。 在此積分中,場γ 被延拓至單位球之內部——此所以可能,是由於任何緊緻單連通李羣之第二同倫羣俱為零(γ已於球面上定義)。
拉回
[编辑]注意:若 為李代數g之基向量,則 為g 之 結構常數。結構常數是反對稱的,因而定義了一G 上一个三次微分形式。故上述積分實為球上之三次調和式的拉回。記此三次式為 c、其拉回為 ,則我们有
自此我们可用拓撲方法分析 WZ-項。
拓撲障礙
[编辑]γ 有多種延拓至球之內部;若要求物理現象不依賴於特定之延拓,則常數k需符合以下「量子條件」:
- 取γ 到球內部之任何兩種延拓。是為平三維區域至李羣G之兩支影射。在其邊界 黏起此兩個三維球,則成一三維球面;其中每一三維半球面來自一。 γ 之兩種延拓則成為一影射: 。然而,任何緊緻單連通李羣G之同倫羣
。故
其中 γ 與 γ' 表示兩種延拓, n為一整數——黏合後影射之卷绕数。兩種延拓會帶來相同的物理系統,若
是故,耦合常數k必須為整數。當G是半單李羣,或不連通緊緻羣, 則由每一連通部所給之一整數構成此階(level)。
此拓撲障礙亦可以相應之仿射李代數之表示論體現。 當每一階為一整數,則存在該仿射李代數之酉最高權表示,而其最高權為 dominant integral。此等表示是可積表示[1]。
我们亦常遇相應於一非緊緻單李羣-例如 SL(2,R)-之 WZW 模型。胡安·马尔达西那與Hirosi Ooguri以此描述三維反德西特空間上之弦理論。此時 π3(SL(2,R))=0,故不存在拓撲障礙,而其階亦不必為整數。
推廣
[编辑]上述各 WZW 模型俱定義於黎曼球面上。我们亦可定義一般緊緻黎曼曲面上之場γ。
參見
[编辑]參攷
[编辑]- J. Wess, B. Zumino, "Consequences of anomalous Ward identities", Physics Letters B, 37 (1971) pp. 95-97.
- E. Witten, "Global aspects of current algebra", Nuclear Physics B 223 (1983) pp. 422-432.
- V. Kac, Infinite dimensional Lie algebras
註
[编辑]- ^ Kac, Victor, Infinite dimensional Lie algebras, ISBN 0-521-46693-8 第十章,