DFB-лазер: відмінності між версіями

Інтерактивний перегляд історії

[перевірена версія]

← Попереднє редагування Наступне редагування →

Вилучено вміст Додано вміст

ВізуальнийВікірозмітка

Лінійно

Версія за 19:27, 4 вересня 2015

DFB-лазер — лазер з розподіленим зворотним зв'язком (англ. Distributed feedback laser).

Розподілений зворотний зв'язок (РЗЗ) — зворотний зв'язок в деяких типах лазерів, в яких оптичний резонатор утворюється завдяки просторовій періодичній неоднорідності активного середовища (замість дзеркал). Зазвичай РЗЗ створюється за допомогою периодичної модуляції показника заломлення (або коефіцієнта підсилення) або періодичної просторової зміни перерізу оптичного хвилеводу (в тонкоплівкових лазерах)^[1].

Період просторової неоднорідності d в DFB-лазерах порівняний з довжиною хвилі випромінювання l_G і задовольняє умові Брега — Вульфа:

\mathbf {k} \cdot \mathbf {G} =\mathbf {G} ^{2}/2

,

де $\mathbf {k}$ — хвильовий вектор, $\mathbf {G}$ — вектор оберненої ґратки, тобто, при умові, що розсіяна хвиля збігається за фазою з падаючою.

Для дифракційної ґратки з періодом d цю умову можна переписати у вигляді:

2d\sin \theta =n\lambda \,

,

де θ — кут падіння, λ — довжина хвилі, n — ціле число, яке називається порядком дифракції. Ця ж формула справедлива для розсіювання хвиль на кристалі кубічної сингонії.

У тонкоплівкових лазерах (насамперед напівпровідникових) РЗЗ реалізується зазвичай за допомогою гофрування бічної поверхні оптичного хвилеводу. Для гофрування може бути використано, зокрема, травлення плівки через захисну маску, створену з тонкої плівки фоторезиста за допомогою засвічення інтерферуючими світловими пучками.

У тонкоплівкових лазерах РЗЗ реалізує додаткову можливість дифракційного виводу випромінювання через бічну поверхню хвилеводу. Це зменшує розходження вихідного випромінювання і знижує променеве навантаження на торцеві поверхні хвилеводу.

Примітки

↑ распределенная обратная связь

Див. також

Історія лазерної техніки

[1] распределенная обратная связь

[1]

@@ Рядок 1: / Рядок 1: @@
-'''DFB лазер''' - [[лазер]] з розподіленим зворотним зв'язком ({{lang-en|Distributed feedback laser}}).
+'''DFB-лазер'''&nbsp;— [[лазер]] з розподіленим зворотним зв'язком ({{lang-en|Distributed feedback laser}}).
-Розподілений зворотний зв'язок (РЗЗ) - [[зворотний зв'язок]] в деяких типах лазерів, в яких  оптичний [[резонатор]] утворюється завдяки просторовій періодичній неоднорідності активного середовища (замість дзеркал). Зазвичай РЗЗ створюється за допомогою периодичної [[модуляція|модуляції]] показника [[заломлення]] (або коефіцієнта підсилення) або періодичної просторової зміни [[Переріз (креслення)|перерізу]] оптичного [[Хвилевід|хвилевод]]у (в тонкоплівкових лазерах)<ref>[http://www.femto.com.ua/articles/part_2/3306.html распределенная обратная связь]</ref>.
+Розподілений зворотний зв'язок (РЗЗ)&nbsp;— [[зворотний зв'язок]] в деяких типах лазерів, в яких оптичний [[резонатор]] утворюється завдяки просторовій періодичній неоднорідності активного середовища (замість дзеркал). Зазвичай РЗЗ створюється за допомогою периодичної [[модуляція|модуляції]] показника [[заломлення]] (або коефіцієнта підсилення) або періодичної просторової зміни [[Переріз (креслення)|перерізу]] оптичного [[Хвилевід|хвилеводу]] (в тонкоплівкових лазерах)<ref>[http://www.femto.com.ua/articles/part_2/3306.html распределенная обратная связь]</ref>.
-Період просторової неоднорідності d в DFB-лазерах порівняний з довжиною хвилі випромінювання l<sub>G</sub> і задовольняє [[Умова Вульфа-Брегга| умові Брега - Вульфа]]:
+Період просторової неоднорідності d в DFB-лазерах порівняний з довжиною хвилі випромінювання l<sub>G</sub> і задовольняє [[Умова Вульфа-Брегга|умові Брега&nbsp;— Вульфа]]:
-:<math> \mathbf{k} \cdot \mathbf{G} = \mathbf{G}^2/2 </math>,
+: <math> \mathbf{k} \cdot \mathbf{G} = \mathbf{G}^2/2 </math>,
-де <math>\mathbf{k} </math> - [[хвильовий вектор]], <math> \mathbf{G} </math> - вектор [[обернена ґратка|оберненої ґратки]], тобто, при умові, що розсіяна хвиля збігається за фазою з падаючою.
+де <math>\mathbf{k} </math>&nbsp;— [[хвильовий вектор]], <math> \mathbf{G} </math>&nbsp;— вектор [[обернена ґратка|оберненої ґратки]], тобто, при умові, що розсіяна хвиля збігається за фазою з падаючою.
 Для дифракційної ґратки з періодом d цю умову можна переписати у вигляді:
-:<math> 2d \sin \theta = n \lambda \, </math>,
+: <math> 2d \sin \theta = n \lambda \, </math>,
-де &theta; - [[кут падіння]], &lambda; - [[довжина хвилі]], n - ціле число, яке називається '''порядком дифракції'''. Ця ж формула справедлива для розсіювання хвиль на кристалі [[кубічна сингонія|кубічної сингонії]].
+де &theta;&nbsp;— [[кут падіння]], &lambda;&nbsp;— [[довжина хвилі]], n&nbsp;— ціле число, яке називається '''порядком дифракції'''. Ця ж формула справедлива для розсіювання хвиль на кристалі [[кубічна сингонія|кубічної сингонії]].
 У тонкоплівкових лазерах (насамперед напівпровідникових) РЗЗ реалізується зазвичай за допомогою гофрування бічної поверхні оптичного хвилеводу. Для гофрування може бути використано, зокрема, травлення плівки через захисну маску, створену з тонкої плівки фоторезиста за допомогою засвічення інтерферуючими світловими пучками.
-У тонкоплівкових лазерах РЗЗ реалізує додаткову  можливість дифракційного виводу випромінювання через бічну поверхню хвилеводу. Це зменшує розходження вихідного випромінювання і знижує променеве навантаження на торцеві поверхні хвилеводу.
+У тонкоплівкових лазерах РЗЗ реалізує додаткову можливість дифракційного виводу випромінювання через бічну поверхню хвилеводу. Це зменшує розходження вихідного випромінювання і знижує променеве навантаження на торцеві поверхні хвилеводу.
 == Примітки ==
 {{reflist}}
 == Див. також ==
-*[[Історія лазерної техніки]]
+* [[Історія лазерної техніки]]
 [[Категорія:Лазери]]

DFB-лазер: відмінності між версіями

Версія за 19:27, 4 вересня 2015

Примітки

Див. також

Навігаційне меню

Пошук